Представим, что в средеравномерно сжатого эфира, образующего реальное пространство появился некоторый материальный объект. Хорошо соответствуют такому представлению небесные тела, планеты и звезды, в том числе Солнце. Солнечная система вообще является наглядным пособием по эфирной физике космоса.
Внезапное появление материального объекта в равномерной эфирной среде – конечно же умозрительное упрощение, реальные небесные тела образовывались постепенно, однако механизмы взаимодействия материальных объектов с эфиром остаются теми же.
Согласно теории эфира любой материальный объект состоит из атомов, представляющих собой скрученные торообразные эфирные жгуты, в которых частицы эфира вращаются вокруг оси тора. Такое движение частиц эфира (эфирных шариков) в сдавленной эфирной среде приводит к увеличению объема, занимаемого эфирными шариками атома по сравнению с тем же их количеством в состоянии покоя, соответствующего абсолютному вакууму. Чем больше эфирный торообразный жгут (атом более тяжелого элемента), тем он менее устойчив. Распадаясь, атомы занимают меньший объем, создавая эфирное разрежение. Как видно, это процесс с положительной обратной связью, и от мгновенного и полного распада всех атомов удерживает только огромное давление окружающего эфира. Кстати, можно искусственно создать ситуацию, получив высокую концентрацию тяжелых элементов в некотором объеме, которая приведет к цепной реакции их распада, известной как атомный взрыв. Причина такого распада – локальное снижение давления эфира. Но мы отвлеклись.
Итак, в равномерно сдавленной эфирной среде появился материальный объект (можно иметь в виду наше Солнце, например), состоящий из распадающихся атомов, т.е. своего рода эфирная дыра, в которую постепенно начинает втягиваться окружающий эфир.
Таким образом, вокруг небесного тела возникает относительное эфирное разрежение (пониженная эфирная плотность), которое распространяется все дальше и дальше от центра объекта. Окружающий эфир начинает двигаться со всех сторон к центру. Через какое-то время это движение принимает устойчивый характер. Каковы параметры устоявшегося движения эфира?
Выделим две условные сферы вокруг небесного тела: на расстоянии r1 и на расстоянии r2 от центра. При равномерном поглощении эфира небесным телом, через эти сферы в единицу времени в направлении центра проходит одинаковое количество эфира, которое можно выразить через объем W , равный произведению площади сферы S = 4π r2 для данного радиуса на скорость движения эфира v.
Поскольку W1 = W2 , имеем: 4π r12 v12 v1 = 4π r22 v2 ,2 v2 ,
откуда следует, чтоr12 v1 = r22 v2 = r2v = const.
Таким образом, скорость движения эфира к центру небесного тела обратно пропорциональна квадрату расстояния до него:
v = k / r2 , где k –коэффициент пропорциональности.
Поскольку скорость пропорциональна ускорению:
v2 = v1 + gt (t – (t – время), то и центростремительное ускорение движения эфира будет также обратно пропорциональное квадрату расстояния до центра:
g = K / r2 , где K – коэффициент пропорциональности, величина постоянная для конкретного объекта, определяемая количеством и скоростью распада его атомов (точнее, количеством поглощаемого им в единицу времени эфира).
Направления усилий F от давления эфира со всех сторон направлены к центру небесного тела. При этом в отсутствии силы трения происходит то, что и должно произойти. Попробуйте надавить остриями иголок с противоположных сторон на твердый шарик (подшипниковый, например). Малейшее отклонение усилия от направления к центру (в результате отклонения от правильной формы, например), и шарик получает вращательный момент M в той плоскости, где отклонение Δ максимальное. Эта плоскость становится экваториальной. Для Солнечной системы это – неизменная плоскость Лапласа близкая к плоскости эклиптики. В данной плоскости эфир почти не движется в сторону центра материального объекта, а вращается вокруг него.
Поскольку в экваториальной плоскости центростремительное движение эфира превратилось во вращательное, то его центробежное ускорение a должно быть равным центростремительному g. Следовательно:
a = K / r2(1).
v = (K / r)1/2(2).
Подставив сюда формулу (2), получим:
ω = (K / r3)1/2(3).
T = 2π / ω .
Подставив формулу (3), получим:
T = 2π (r3 / K)1/2(4).
а для окружности радиуса r2 период обращения определится как T2 = 2π (r23 / K)1/23 / K)1/2 .
Откуда следует, что отношение квадратов периодов вращения эфира по двум различным окружностям экваториальной плоскости равно отношению кубов соответствующих радиусов:
T12 / T22 = (r1)3 / (r2)3.
Из формулы (4) следует, что константа K = 4 π2r3 / T2. Для Солнечной системы постоянная K вычисляется наиболее точно с помощью параметров Земной орбиты, т.к. для нее T = 1 з.г. (земной год) и r = 1 а.е. (астрономическая единица), при этом K = 39,4784176 [(а.е.)3/(з.г.)2].]. Отсюда может быть найдена некоторая странная величина γ, получившая название гравитационной постоянной:
γ = K / mс = 39,4784176 / 1,99 1030 = 19,84 10-30 (а.е.3/кг з.г.2) =) =6,67 10-11 (м3/кг сек2) ,
Реально движение эфира вокруг небесного тела представляет собой двусторонний эфироворот. В плоскости Лапласа эфир совершает круговое движение. Чем дальше от плоскости Лапласа, тем по все более крутой спирали движется эфир и захваченные его потоком мелкие материальные тела к центральному небесному телу. На его полюсах направление движения эфира практически вертикально. Понятно, что при таком движении эфира, все материальные тела, попавшие в зону действия его эфироворота, в конце концов, либо упадут на более массивный объект (Солнце), либо окажутся выдавленными в плоскость Лапласа и будут вращаться вокруг него. Очевидно, что именно так сформировались орбиты планет Солнечной системы и, в свою очередь, орбиты естественных спутников планет.
Следует отметить, что именно эфирное разрежение вокруг материальных объектов обеспечивает их гравитационное взаимодействие, ошибочно понимаемое как взаимное притяжение. На самом деле, если какое-либо небесное тело, массой инерции m1 попадет в эфирный поток, движущийся с ускорением g к центру другого объекта массой m2 , то на него будет действововать сила
F = m1g . Подставив соответствующие формулы, получим:
F = m1 · K / r2 = γ m1 m2 / r2.
*) Антонов В.М. Эфир. / Липецк, ЛГПИ, 1999.– 160 с
Автор: © Буков Александр Анатольевич
Контакт с автором: buk_ether@mail.ru